Сходные несовпадения излучающей и собирающей излучение площадей в зоне соединения могут возникнуть, если волокна точно выровнены, но имеют различные диаметры сердечников. Для волокон с диаметром излучающего сердечника d1 и диаметром принимающего сердечника d2 потеря вычисляется по формуле
Потеря = 10 log (d1/d2)2 дБ
= 20 log (d1/d2)
Рассмотрим пример с номинальным диаметром волокна 50 мкм с типичным допуском ±3мкм. В худшем случае возможно соединение волокна с сердечником 53 мкм к волокну с сердечником 47 мкм. Предполагая равномерное распределение света по диаметру волокна, это приводит к потере 21% световой энергии, что равняется потере примерно в 1 дБ. Это консервативная худшая оценка, так как свет обычно не распределен равномерно.
Этот эффект серьезен, если соединены различные виды волокон, как в случае подсоединения многомодового волокнй 62,5 мкм к волокну 50 мкм, где можно ожидать потери более 1,9 дБ.
Отметим, что при передаче от меньшего волокна к большему нет значительных потерь - -большее волокно может собрать все падающие лучи.
Когда не выровнены оси волокон, свет входит во второе волокно под большими углами, и в зависимости от числовой апертуры некоторые лучи не могут остаться в сердечнике. Это показано на рис. 5.3.
Эффективность сопряжения η для небольших осевых смещений в θ радиан определяется по формуле
Потери вычисляются как:
10 log η дБ.
График данного уравнения для некоторых многомодовых волокон со ступенчатым профилем показателя преломления приведен на рис. 5.4. Можно видеть, что с увеличением апертуры (NA) потери снижаются благодаря факту, что при большой апертуре излучение распространяется под большими углами, поэтому небольшие угловые отклонения меньше влияют на общую мощность. Эффект влияния иммерсионной жидкости с показателем преломления N0 = 1,5 на стеклянное волокно также показан на рис. 5.4. Видно, что по сравнению с отсутствием совпадения показателей преломления (N0 = 1) потеря из-за осевого смещения возоастает (хотя потери на разделе сред, как обсуждается в разделе 5.1.6, уменьшается).